● 软件操控：简练的人机操作界面，简略易学；可便利设置试验电压、挑选升压速率。

  气体放电的现象和开展规则与气体的品种、气压的巨细、气隙中的电场型式、电源容量等一系列要素相关。不管何种气体放电，都有一个电子磕碰电离导致电子崩的阶段，它在所加电压(电场强度)抵达某数值(例如，图1-3中的UB)时开端呈现。

  前面现已说到，各种高能辐射线(外界电离因子）会引起阴极的外表光电离和气体中的空间光电离，从而使空气中存在必定浓度的带电粒子。因此在气隙的两头电极上施加电压时，即可检测到细小的电流。图1-3标明试验所得的平板电极间(均匀电场)气体中的电流与所加电压U的联系(伏安特性)曲线。在曲线的OA段， I随U的进步而增大，这是由于电极空间的带电粒子向电极运动的速度加速而导致复合数的削减所造成的。当电压挨近时，电流趋于饱满值Ia，由于这时由外界电离因子所产生的带电粒子简直能悉数抵达电极，所以电流值仅取决于电离因子的强弱而与所加电压的巨细无关。饱满电流I0。之值很小，在没有人工照耀的情况下，电流密度的数量级仅为10-19A/cm2，即便选用石英灯照耀阴极，其数量级也不会超越102A/cm，可见这时气体依然处在杰出的绝缘状况。但当电压进步到UB时，电流又开端随电压的升高而增大，这是由于气隙中渐渐的呈现磕碰电离和电子崩。电子崩的构成和带电粒子在电子崩中的散布如图1-4所示，设外界电离因子在阴极邻近产生了一个初始电子，假如空间的电场强度满足大，该电子在向阳极运动时就会引起磕碰电离，产生出一个新电子，初始电子和新电子持续向阳极运动，又会引起新的磕碰电离，产生出更多的电子。依此类推，电子数将按几何级数不断增多，像雪崩似地开展，因此这种急剧增大的空间电子流被称为电子崩。为剖析磕碰电离和电子崩所引起的电流，需求引进一个系数——电子磕碰电离系数α，它标明一个电子沿电场方向运动1cm的行程中所完结的磕碰电离次数均匀值。

  在图1-5所示的平板电极(均匀电场)气隙中，设外界电离因子每秒钟使阴极外表发射出来的初始电子数为n0，由于磕碰电离和电子崩的成果，在它们抵达x处时，电子数已增加为n，这n个电子在dx的间隔中又会产生出dn个新电子。依据磕碰电离系数α的界说，可得

  关于均匀电场来说，气隙中各点的电场强度相同，α值不随x而改变，所以上式可写成

  式(1-13)标明：尽管电子崩电流按指数规则随极间间隔d而增大，但这时放电还不能自我克制，由于一旦除掉外界电离因子(令I0=0)，I0即变为零。

  假如电子的均匀自在行程长度为λe，则在它运动过1cm的间隔内将与气体分子产生1/λe。次磕碰，不过并非每次磕碰都会引起电离，前面现已指出：只要电子在磕碰前已在电场方向运动了

  由式(1-3)可知，电子的均匀自在行程长度λe与气温T成正比、与气压p成反比，即

  由式(1-16)清楚明了；①电场强度E增大时，α急剧增大；②p很大(即λe很小)或p很小(即λe很大)时，α值都比较小。这是由于λe很小(高气压)时，单位长度上的磕碰次数许多，但能引起电离的概率很小，反之，当λe很大(低气压或真空)时，尽管电子很易堆集到满足的动能，但总的磕碰次数太少，因此α也不大。可见在高气压和高真空的条件下，气隙都不易产生放电现象，即具有较高的电气强度。